Главная -> Книги (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) ( 16 ) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (16)
/ 2 3 5 Bbt Si Рис. 12.10 § 12.15. Подключение бесконечно протяженной линии без утечки к источнику постоянного напряжения. Полагаем Go=0 и из формул (12.32) и (12.33), обозначив v = 1/л[ПС\ b = RJ2Lq, определим Изображение напряжения в начале линии i(0, p)=U/p. В соответствии с формулами (11.34) и (11.35) изображение напряжения и тока в точке, удаленной на расстояние х от начала линии, и -л17+ Для определения тока i{x, t) как функции времени t и расстояния (для t>x/v = т) воспользуемся табличным соотношением , где/р (jb - бесселева функция нулевого порядка от мнимого аргумента. Значения ее приведены в табл. 15.1. Следовательно, (12.48) В соответствии с (12.48) на рис. 12.10, б изображена зависимость / (Ы) = f Из рисунка видно, что при малых х (малых 77-7-) ток /, получив большой начальный толчок, уменьшается во времени. При больших значениях х ток / после скачка сначала возрастает, а затем уменьшается. Так как для линии с распределенными параметрами, „ ди I di которой С„ = о,- = ---, то \ г dijX, t) u{Xy t) = -- \ ---dt. Co j dx (12.49]( Возьмем частную производную от i{x, /)[см. (12.48)] по х, подставим ее в (12.49) и учтем также напряжение, обусловленное скачком тока на фронте волны. В результате получим x/v -у2 где - функция Бесселя первого порядка от мнимого аргумента (см. табл. 15.1). Слагаемое q- в (12.50) соответствует скачку тока на фронте волны. На фронте волны в точке х в момент x/v ток равен U\J-e ,ав соседней точке х-\-Ах в тот же момент времени ток еще отсутствует. Поэтому напряжение, вызванное скачком тока на фронте волны, х/и+Дт дг+Дд: 1 г di{x, t) V * f J-/ .4 - hm- \ ----Ax=-- \ di{x, t) = Co J dx v vCq j x/v X Вопросы для самопроверки 1. При каких допущениях на первом этапе изучения рассматривают переходные процессы в линиях с распределенными параметрами? Какими дифференциальными уравнениями описывают эти процессы? 2. Как понимать, что аргументами функций, являющихся решением, оказываются {t-x/v) и {t-{-x/v)? 3. Как показать, что для линии без потерь характер изменения и или i падающей волны в любой точке линии повторяет характер изменения и и t в начале линии, но с запозданием во времени? 4. Как согласовывают переходные процессы в линиях с распределенными параметрами с переходными процессами в нагрузке на конце линии? 5. Обосновать методику составления схем замещения для исследования волновых процессов, когда волна дойдет до нагрузки. 6. Как из временных графиков напряжения и„ на нагрузке и тока 1„ в нагрузке получить графики отраженных волн Uq и Iq на линии? 7. Какова идея расчета переходных процессов в линии с распределенными параметрами приотклю- чении нагрузки или части ее? 8. Охарактеризуйте стадии волнового процесса при подключении разомкнутой на конце линии длиной / к источнику постоянного напряжения, полагая сначала для линии Ro=Go=0, а затем, что линия является линией без искажения. 9. Как от уравнений для мгновенных значений тока и напряжения перейти к уравнениям, записанным для операторных изображений этих величин? 10. В каком случае в качестве линии задержки используют линию с распределенными параметрами, а в каком - каскадное соединение фильтров НЧ? 11. Объясните идею формирования кратковременных импульсов с помощью линии с распределенными параметрами. 12. Решите задачи 15.5; 15.6; 15.12; 15.17. (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) ( 16 ) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) |
|